Pearl_vortex
超伝導では、パール渦はタイプ II 超伝導体の薄膜内の超電流の渦であり、1964 年にジュデア パールによって最初に説明されました。パール渦はアブリコソフ渦に似ていますが、空気と金属の界面が優勢であるため、1/ r { r}
中心から短い距離で、1/ のようにゆっくりと減衰します。r 2
{ r^{2}}
長距離で。比較すると、アブリコソフの渦は非常に短距離の相互作用を持ち、次のように発散します。
ログ( 1/ r )
{ log(1/r)}
中央付近。
超伝導膜を流れる輸送電流は、これらの渦を一定の速度で移動させる可能性があります v { v}
輸送電流に比例し、垂直です。表面に近接していることと、その中心で鋭い場の発散があるため、パールの渦は走査型SQUID 顕微鏡で実際に見ることができます。 渦中心の周りの磁場の分布を支配する特徴的な長さは、次の比率で与えられます。Λ = 2 λ 2
{ Lambda =2lambda ^{2}}/ d
{ d}
、「パールの長さ」とも呼ばれます。 d { d}
は膜厚、 λ { lambda }
はロンドン浸透深さ。この比率は、フィルムを十分に薄くすることによって巨視的な寸法 (~1 mm) に達することができるため、比較的簡単に測定でき、超伝導電子の密度を推定するために使用できます。
真珠の長さよりも短い距離では、渦はクーロン ガスのように振る舞います (1/ r { r}
反発力）。
参考文献
^ パール、ユダヤ (1964). 「量子化されたフラクソイドを運ぶ超電導膜の電流分布」。応用物理学の手紙。5 (4): 65–66. ビブコード: 1964ApPhL…5…65P . ドイ: 10.1063/1.1754056 . ^ コガン、VG; 中川宣夫 （2021). 「薄膜超伝導体におけるパール渦の移動」。arXiv : 2102.00073 [ cond-mat.supr-con ]。
^ Tafuri， F.; JRカートリー; PGメダリア; P.オルジアーニ; G. バレストリーノ （2004)。「人工的に層状化された真珠渦の磁気イメージング( Ba 0.9
Nd 0.1 C あなた〇 2 +X )
メートル / ( Ca C
あなた〇 2 ) n
{ (Ba_{0.9}Nd_{0.1}CuO_{2+x})_{m}/(CaCuO_{2})_{n}}
Systems”” (PDF) . Physical Review Letters . 92 (15): 157006. Bibcode : 2004PhRvL..92o7006T . doi : 10.1103/PhysRevLett.92.157006 . hdl : 2108/33451 . PMID 15169312 . ^ Pozzi， G. （2007). 「フィルムエッジ近くのパール渦の電子光学効果」. フィジカルレビューB. 76 (54510): 054510.ビブコード: 2007PhRvB..76e4510P . ドイ: 10.1103/PhysRevB.76.054510 .
^ バート、ジュリー A.; ビーナ・カリスキー; クリストファー・ベル; キム・ミヌ; 引田康之; ハロルド・Y・ファン; キャスリン・A・モラー（2011）。「強磁性と超伝導の共存の直接イメージング
La あ I 〇 3 / S r T a0 a1 a2
{ LaAIO_{3}/SrTiO_{3}}
インターフェイス””. Nature Physics . 7 (10): 767––771. arXiv : 1108.3150 . Bibcode : 2011NatPh…7..767B . doi : 10.1038/nphys2079 . S2CID 10809252 . ^ クレム、ジョン R. （2010). 「薄くて狭い長方形の超伝導ストリップのジョセフソン接合」。フィジカルレビューB. 81 (14): 144515. arXiv : 1003.0839 . ビブコード: 2010PhRvB..81n4515C . ドイ: 10.1103/PhysRevB.81.144515 . S2CID 119170326 .
この物性物理を拡大することで、を助けることができます。 · “
