Rivlin%E2%80%93Ericksen_tensor
導関数が流れ場とともに並進および回転するような、ひずみ速度テンソルのリブリン・エリクセン時間発展。1 次のリブリン・エリクセンは次のように与えられます。あ I j( 1) = ∂ v I X j + ∂ )0 )1 )2 )3
{ mathbf {A} _{ij(1)}={frac {partial v_{i}}{partial x_{j}}}+{frac {partial v_{j}}{部分的な x_{i}}}}
どこv I
{ v_{i}}
は流体の速度、
あI j( n ) { A_{ij(n)}}は n
{ n}-次のリブリン・エリクセンテンソル。
高次のテンソルは、次の式によって反復的に見つけることができます。あ I j( n+ 1 ) = D D t あ I +0 ( n ) { A_{ij(n+1)}={frac {mathcal {D}}{{mathcal {D}}t}}A_{ij(n)}.}
この式に選択される導関数は慣例に依存します。上部対流時間導関数、下部対流時間導関数、およびジョーマン導関数がよく使用されます。
参考文献
トゥルーズデル、クリフォード、ノール、ウォルター （2004)。力学の非線形場の理論。スプリンガー。ISBN 978-3-662-10388-3。